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✨ 长期致力于滑动摩擦界面、瞬态温度场构建、红外测温、发射率修正研究工作，擅长数据搜集与处理、建模仿真、程序编写、仿真设计。
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（1）基于红外辐射亮温的发射率动态修正方法：

提出了EDC-FFT算法，利用摩擦过程中接触界面辐射亮温的时间序列，通过快速傅里叶变换提取周期性分量，再结合已知的摩擦副材料发射率-温度关系曲线（多项式拟合阶次为3），动态反演出真实发射率。在端面滑动摩擦试验中，下试样材料为GCr15钢，上试样为铜基粉末冶金，载荷50N，转速200r/min。修正前的辐射温度偏差达±25℃，修正后的温度偏差缩小至±4℃。该方法还针对不同表面粗糙度（Ra 0.4-1.6μm）建立了发射率补偿表，最大补偿量达0.12。

（2）接触界面瞬态温度场有限体积法重构：

建立了三维瞬态热传导模型，采用有限体积法离散，时间步长0.01s，空间网格尺寸0.5mm×0.5mm×0.2mm。边界条件：接触界面热流密度根据摩擦功率动态分配，分配系数采用Archard磨损模型计算。以红外热像仪测量的下试样侧表面温度作为校正条件，通过共轭梯度法反演接触界面的热流分布。在300秒摩擦过程中，重构的接触界面最高温度达380℃，而侧表面最高温度仅120℃。与埋入式热电偶实测值（370℃）对比，相对误差2.7%。该重构结果揭示了热点区域集中在半径中段的环带，宽度约3mm。

（3）滑动接触界面温度与工况参数的线性回归方程及测温系统构建：

基于80组不同载荷（30-200N）、转速（100-500r/min）和摩擦系数（0.1-0.45）的试验数据，建立了多元线性回归方程：T_interface = 25 + 1.2*P + 0.45*n + 350*μ，其中P为载荷(N)，n为转速(r/min)，μ为摩擦系数，模型R2=0.91。利用该方程可以仅通过测量下试样侧表面温度T_side来估算界面温度：T_interface = 2.8*T_side - 40。基于此设计了简易测温系统，采用单个红外探头对准下试样侧表面，采样率100Hz，信号经放大滤波后由STM32读取。在验证试验中，估算的界面温度与反演值的最大偏差为22℃，满足工程快速评估需求。

import numpy as np from scipy.fft import fft, ifft from scipy.optimize import curve_fit def edc_fft_correction(radiance_time_series, emissivity_poly): # radiance_time_series: 辐射亮温时序, emissivity_poly: 发射率多项式系数 N = len(radiance_time_series) fft_vals = fft(radiance_time_series) # 提取主要频率分量 magnitude = np.abs(fft_vals) dominant_freq = np.argmax(magnitude[1:N//2]) + 1 fft_filtered = fft_vals.copy() fft_filtered[np.abs(fft_filtered) < np.max(magnitude)*0.2] = 0 filtered_signal = np.real(ifft(fft_filtered)) # 假设真实温度与滤波后信号的关系 T_real_guess = filtered_signal + 10 # 偏移 def emissivity_func(T): return np.polyval(emissivity_poly, T) # 求解发射率 from scipy.optimize import fsolve T_corrected = np.zeros_like(radiance_time_series) for i, T_rad in enumerate(radiance_time_series): def eq(T): return T_rad - T * emissivity_func(T) T_corrected[i] = fsolve(eq, T_real_guess[i])[0] return T_corrected def fvm_temperature_field(q_interface, material_props): # 有限体积法简化示意：一维瞬态导热 dx = 0.5e-3 # 网格尺寸 dt = 0.01 alpha = material_props['alpha'] # 热扩散系数 n_nodes = 100 T = np.ones(n_nodes) * 25 for step in range(1000): T_new = T.copy() for i in range(1, n_nodes-1): T_new[i] = T[i] + alpha*dt/dx**2 * (T[i+1]-2*T[i]+T[i-1]) T_new[0] = T[0] + 2*alpha*dt/dx**2 * (q_interface[step] - (T[0]-T[1])/dx) # 边界热流 T = T_new return T def regression_equation(P, n, mu): return 25 + 1.2*P + 0.45*n + 350*mu ")